Bahan Ajar Gelombang Bunyi

BAHAN AJAR

“GELOMBANG BUNYI”

    A. Pengertian Gelombang Bunyi.

          Gelombang bunyi termasuk gelombang longitudinal. Arah getarnya sejajar dengan arah rambatannya. Getaran yang menjalar sebagai bunyi berupa rapatan dan regangan. Bunyi merambat dengan kecepatan berbeda, tergantung pada medium yang dilaluinya. Kecepatan bunyi juga bergantung pada temperatur, terutama pada gas. Kecepatan bunyi di udara naik sebesar 0,6 m/s setiap kenaikan suhu udara sebesar 1⁰C. di ruang hampa udara, bunyi tidak dapat merambat. Ditinjau dari frekuensinya, bunyi dikelompokan sebagai infrasonik (kurang dari 20 Hz) , audiosonik (20 Hz sampai 20.000 Hz), dan ultrasonik (lebih dari 20.000 Hz).

    B. Sifat – sifat Bunyi Sebagai Gelombang.

a.     Pemantulan gelombang bunyi.

Pemantulan bunyi juga memenuhi hukum pemantulan, yaitu sudut datang sama dengan sudut pantul. Pemantulan bunyi dalam ruang tertutup dapat menimbulkan gaung, yaitu sebagian bunyi pantul bersamaan dengan bunyi asli sehingga bunyi asli menjadi tidak jelas.

b.     Pembiasan gelombang bunyi.

Pada siang hari pembiasan bunyi menjahui garis normal, sedangkan malam hari, pembiasan bunyi menjahui garis normal.

c.     Dirfaksi gelombang bunyi.

Gelombang bunyi di udara memiliki panjang gelombang dalam rentang beberapa sentimeter sampai dengan beberapa meter. Karena panjang gelombang bunyi lebih besar sehingga dia mudah mengalami peristiwa dirfaksi.

d.     Interferensi gelombang bunyi.

Interferensi bunyi memerlukan dua sumber bunyi koheren. Terdapat dua jenis interferensi yaitu: interferensi konstuktif ( dua buah gelombang sefase yang saling berpadu): akan menyebabkan bunyi kuat, dan interferensi destruktif (dua buah gelombang yang berlawanan fase): akan menyebabkan bunyi lemah.

e.     Resonansi.

Peristiwa turut bergetarnya suatu benda karena pengaruh getaran gelombang.

  

     C. Intensitas dan Taraf Intensitas Bunyi.

          Pada dasarnya gelombang adalah rambatan energi yang berasal dari sumber bunyi yang merambat ke segala arah, sehingga muka gelombangnya berbentuk bola. Energi gelombang bunyi yang menembus permukaan bidang tiap satu satuan luas tiap detiknya di sebut intensitas bunyi.

                 

  …………………………………………………………………………….                     (1)

Dengan:

I = intensitas bunyi (Watt/m²)

P = daya sumber bunyi (watt)

A = luas permukaan (m²)

r = jarak tempat dari sumber bunyi (m).

Persamaan diatas menunjukkan bahwa intensitas bunyi di suatu titik berbanding terbalik dengan kuadrat jarak titik tersebut ke sumber. Hubungan intensitas gelombang bunyi terhadap jarak pendengar dari sumber bunyi adalah

I₁ . r₁² = I₂ . r₂² 

          Dikarenakan pendengaran telinga manusia mempunyai keterbatasan, maka para ahli menggunakan istilah dalam intensitas bunyi dengan menggunakan ambang pendengaran dan ambang perasaan. Intensitas ambang pendengaran (I₀) Yaitu intensitas bunyi terkecil yang masih mampu didengar oleh telinga, sedangkan intensitas ambang perasaan yaitu intensitas bunyi yang terbesar yang masih dapat didengar telinga tanpa rasa sakit. Besarnya ambang pendengaran berkisar pada 10 ^{– 12} watt/m² dan besarnya ambang perasaan berkisar pada 1 watt/m².

          Berdasarkan hasil penelitian para ahli ternyata bahwa daya pendengaran telinga manusia terhadap gelombang bunyi bersifat logaritmis, sehingga para ilmuwan menyatakan mengukur intensitas bunyi tidak dalam watt/m² melainkan dalam satuan desi bell ( ) yang menyatakan taraf Intensitas bunyi (TI). Taraf intensitas bunyi merupakan perbandingan nilai logaritma antara intensitas bunyi yang di ukur dengan intensitas ambang pendengaran (I₀).

                   

T I = 

          Dengan:

                   TI = taraf intensitas bunyi (desi bell)

                     I = intensitas bunyi (watt/m²)

                   I₀ = intensitas ambang pendengaran (watt/m²)

D. Layangan.

          Layangan adalah gejala menurun atau meningkatnya kenyaringan secara berkala yang terdengar ketika dua nada dengan frekuensi yang sedikit berbeda dibunyikan pada saat bersamaan. Dengan demikian, layangan merupakan interferensi di dalam waktu yang bersamaan.

          Banyaknya layangan perdetik atau frekuensi layangan (f_L), dirumuskan dengan:

                  

          Dengan:

                   f_L = frekuensi layangan (Hz)

                   f₁  = frekuensi gelombang 1 (Hz)

                   f₂ = frekuensi gelombang 2 (Hz)

E. Cepat Rambat Gelombang Bunyi.

          Cepat rambat gelombang bunyi bergantung pada medium yang dilaluinya.

·         Zat Padat

         

·         Zat Cair

         

·         Zat Gas

         

·         Cepat rambat gelombang pada dawai.

          Cepat rambat gelombang pada dawai atau kawat, di selidiki menggunakan sebuah alat yang di sebut sonometer.

           

          Dengan:

                   v = cepat rambat gelombang bunyi (m/s)

                   B = modulus Bulk Zat Cair (N/m²).

                   E = modulus elastisitas (N/m²).

                   ρ = massa jenis (kg/m²).

                         = konstanta Laplace = 1,4

                   R = konstanta gas = 8, 314 J/mol.K

                   T = suhu (K)

                   M_r = massa relative gas (kg/mol)

                   F = besar beban (N)

                   l = panjang tali (m)

                   m_t = massa tali (kg)

                   A = luas penampang (m²).

     F. Efek Doppler.

          Efek Doppler terjadi karena perbedaan frekuensi yang didengar oleh pengamat dari frekuensi sumber akibat perbedaan kecepatan relatif antara pendengar dan sumber bunyi:

          Dengan:

                   f_p = frekuensi yang di dengar oleh pendengar (Hz)

                   f_s = frekuensi sumber bunyi (Hz)

                   v = cepat rambat bunyi di udara (m/s)

                   v_p = kecepatan pendengar (m/s)

                   v_s = kecepatan sumber bunyi (m/s).

          Untuk menentukan tanda positif-negatif pada v_p dan v_s kita mengingat hal – hal berikut:

Ø  Jika sumber bunyi atau pendengar diam (tidak bergerak), nilai v_p dan v_s selalu sama dengan nol.

Ø  Makin dekat jarak antara sumber bunyi dan pendengar, suara yang terdengar makin keras, artinya frekuensi bunyi bernilai besar.

Ø  Jika pendengar bergerak mendekati sumber bunyi maka suara yang terdengar makin keras sehingga tanda v_p dan v_s  adalah positif.

Ø  Jika pendengar bergerak menjauhi sumber bunyi, maka v_p dan v_s  adalah negatif.  

     G. Bunyi Pada Dawai dan Pipa Organa.

	Dawai	Pipa Organa
		Terbuka	Tertutup
Nada dasar	l = ½ λ	l = ½ λ	l = ¼ λ
Nada atas pertama	l = λ	l = λ	l = ¾ λ
Nada atas kedua	l = 3/2 λ	l = 3/2 λ	l = 5/4 λ
Pers. Frek.	fn = , n = 0,1,2,3,4,….	fn =   , n = 0,1,2,3,4,….	fn =  n = 0,1,2,3,4,….
Perb. Frek.	f0 : f1 : f2 : ….. = 1 : 2 : 3……	f0 : f1 : f2 : ….. 1 : 2 : 3……	f0 : f1 : f2 : ….. 1 : 3 : 5 : ……

BIOGRAFI ERWIN SCHRODINGER  
 KLIK DI SINI  (00)

          

TUGAS MATA KULIAH FISIKA STASTISTIK STATISTIK BOSE – EINSTEIN

TUGAS MATA KULIAH FISIKA STASTISTIK STATISTIK BOSE – EINSTEIN

donwload file

 

OLEH KELOMPOK VII

 Angela Maro (1201057060)
 Marselina Jehomo (1201051025)
 Desy Kumala Sari (1201051013)
 Salverius Jagom (1201057029)
 Frengki U. B. L. Pada (1201052027)
 Werensfridus Naifeto (1201057064)
 Indrayanti Njurumana (1201055057)

 PROGRAM STUDI PENDIDKAN FISIKA
JURUSAN PENDIDIKAN MIPA
FAKULTAS KEGURUAN DAN ILMU PENDIDIKAN
UNIVERSITAS NUSA CENDANA
KUPANG
2015



KATA PENGANTAR

 Puji syukur ke hadirat Tuhan Yang Maha Kuasa, atas berkat, rahmat, dan hidayatNya sehingga penyusunan makalah tugas mata kuliah fisika statistik : STATISTIK BOSE – EINSTEIN dapat diselesaikan. Tidak lupa kami menyampaikan terima kasih kepada semua pihak yang telah membantu kami dalam penulisan ini. Kami menyadari atas segala kekurangan dalam penuliasan materi ini, karena itu sangat diharapkan kritik dan saran dari pembaca sekalian.

 Penulis


 BAB I PENDAHULUAN

 Latar Belakang

 Dalam mekanika klasik, setiap partikel dianggap menempati sebuah titik dalam ruang fasa. Sistem yang tersusun oleh partikel – partikel tidak identik dan mematuhi hukum – hukum fisika klasik dapat di dekati dengan statistik klasik Maxwell – Blotzmann. Sedangkan pada sistem yang tersusun oleh partikel – partikel identik, hukum – hukum fisika klasik tidak cukup memadai untuk mempresentasikan keadaan sistem dan hanya dapat di terangkan dengan hukum – hukum fisika kuantum dan dapat menggunakan pendekatan statistik modern, salah satunya adalah Statistik Bose – Einstein. Statistik Bose – Einstein, fenomena kondensasi Bose – Einstein, merupakan kondisi dimana suatu zat memiliki sifat baru, dimana seluruh partikelnya berada pada energi paling rendah. Kelahiran Statistik Bose – Einstein, terilhami oleh surat yang di tulis Bose yang di kirimkan ke Einstein pada tahun 1924. Pada surat itu, Bose menjelaskan hukum Planck tanpa mengacu pada fisika klasik. Yang oleh Einstein, mengacu pada karya Bose memperluas ke teori atom.

 Rumusan Masalah

 Apa yang di maksudkan dengan Statistik Bose – Einstein?
 Apa manfaat dari Statistik Bose – Einstein?

 Tujuan

 Untuk mengetahui pengertian statistik Bose – Einstein?
 Untuk mengetahui manfaat dari Statistik Bose – Einstein?

 BAB II PEMBAHASAN

 A. Sifat Dasar Boson

 Partikel Boson, merupakan salah satu partikel elementer dengan spin bilangan bulat; atau dengan kata lain sebuah partikel yang memenuhi statistik Bose – Einstein. Contoh partikel ini adalah foton, fonon, dan atom helium. Pada suhu yang sangat tinggi sistem sub atomik dapat berperilaku seperti sistem klasik. Pada suhu yang sangat tinggi, kecepatan sistem sangat besar, sehingga panjang gelombangnya sangat kecil. Akibatnya, tumpah tindih gelombang sistem – sistem menjadi hilang dan sistem menjadi terbedakan. Sistem boson tidak memenuhi prinsip larangan Pauli sehingga satu tingkat energi dapat di tempati oleh sistem dalam jumlah banyak. Prinsip larangan Pauli, hanya berlaku pada fermion.


 B. Konfigurasi Boson

 Untuk menentukkan fungsi distribusi Bose – Einstein terlebih dahulu di tentukan konfigurasi dengan probabilitas yang paling besar. Konfigurasi ini, memiliki probabilitas yang jauh lebih besar daripada konfigurasi – konfigurasi lainnya sehingga hampir seluruh waktu sistem boson membentuk konfigurasi tersebut. Dalam pembagian tingkat energi sistem, sistem boson tidak dapat dibedakan satu dengan lainnya, sehingga pertukaran sesama partikel tidak menghasilkan penyusunan yang berbeda. Tinjau suatu tingkat energi yang mempunyai tiga keadaan energi dan diisi oleh tiga partikel tak terbedakan (g1 = 3, N1 = 3). Banyaknya susunan untuk distribusi partikel ke dalam keadaan – keadaan energi di tingkat itu adalah:

 Banyaknya pengaturan dari tiga buah partikel tak terbedakan di antara tiga sel dari energi yang sama adalah sepuluh susunan. Terdapat (Nj + gj – 1 )! Pengaturan permutasi antara benda Nj + gj – 1, tetapi ini pada permutasi Nj! dengan permutasi Nj¬ partikel di antara mereka dan (gj – 1)! Permutasi dari gj – 1 sel yang tidak mempengaruhi distribusi.
Jadi terdapat:

 (N_j+ g_j -1)!/(N_j !(g_(j-1 )!) )

Pengaturan berbeda yang mungkin dari Nj partikel tak terbedakan di antara gj sel.

 Banyaknya cara W agar N buah partikel dapat didistribusikan adalah hasil kali dari banyaknya pengaturan yang berbeda dari partikel diantara keadaan yang memiliki keadaan energi tertentu.

 W = ∏ (N_j+ g_j -1)!/(N_j !(g_(j-1 )!) )

 Untuk jumlah populasi pada tiap – tiap tingkat energi adalah:

 ns = g_s/exp⁡〖(- α- βE_(s )-1 ) 〗

 Untuk assembli boson, parameter β juga berbentuk β = 1/kT, sehingga fungsi Bose – Einstein-nya adalah:

 ns = g_s/exp⁡〖(- α +E_s/kT)- 1 〗



C. Parameter α untuk Photon dan Phonon

 Dalam satu kotak, foton bias diserap atau diciptakan oleh atom – atom yang berada pada didnding kotak. Akibatnya, jumlah foton dalam satu assembli tidak harus tetap. Jumlah foton bias bertambah, jika atom – atom di dinding memancarkan foton dan bias berkurang jika atom – atom di dinding menyerap foton. Untuk sistem seperti ini, pembatasan bahwa jumlah total sistem dalam assembli konstan sebenarnya tidak berlaku.

D. Perbedaan Statistik Maxwell – Blotzmann, Bose – Einstein, dan Fermi – Dirac


      Berdasarkan diterapkan dalam sistem

• Maxwell – Blotzmann : partikel identik dapat terbedakan. 
•  Bose – Einstein : partikel identik tak dapat terbedakan, tidak memenuhi prinsip Pauli. 
•  Fermi – Dirac : partikel identik tak terbedakan, memenuhi prinsip Pauli.                                                                                                                                                                            Berdasarkan kategori partikel. 
•  Maxwell – Blotzmann : klasik. 
•  Bose – Einstein : boson. 
•  Fermi – Dirac : fermion.                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                  Berdasarkan sifat partikel 
•  Maxwell – Blotzmann : setiap spin, partikel berjarak cukup berjauhan sehingga gelombang tidak bertumpah. 
•  Bose – Einstein : spin berupa bilangan bulat. Fungsi gelombangnya simetrik terhadap pertukaran label partikel. 
•  Fermi – Dirac : spin ½, 3/2, 5/2, …. Fungsi gelombang anti simetri terhadap pertukaran label partikel.                                                                                                                                                                                                                                                                                                       Berdasarkan sifat distribusi 
•  Maxwell – Blotzmann : tidak ada batas pada jumlah partikel per keadaan. 
• Bose – Einstein : tidak ada batas pada jumlah partikel per keadaan. 
• Fermi – Dirac : tidak lebih dari satu partikel per keadaan. 

MAU PENGHASILAN TAMBAHAN? DAFTAR DI Safelinku DI BAWAH INI
 


 E. Aplikasi Statistik Bose – Einstein.

•  Radiasi Benda Hitam 

 Teori tentang radiasi benda hitam menandai awal lahirnya mekanika kuantum dan fisika modern. Benda hitam merupakan penyerap sekaligus pemancar kalor terbaik. Benda hitam dapat dianalogikan sebagai kotak yang berisi gas foton. Jumlah foton dalam kotak tidak selalu konstan. Ada kalanya foton diserap oleh oleh atom-atom yang barada di dinding kotak dan sebaliknya atom-atom di dinding kotak dapat memancarkan foton kedalam ruang kotak karena jumlah foton yang tidak konstanini maka faktor Bose-Einsteinuntuk gas foton adalah 1/(e E/KT -1), yang diperoleh dengan menggunakan α = 0. Foton adalah kuantum gelombang elektromagnetik. Eksistensi foton direpresentasikan oleh keberadaan gelombang berdiri dalam kotak. Kerapatan keadaan gelombang berdiri dalam kotak tiga dimensi dalam persamaan yaitu 4πdλ / λ4. Karena gelombang elektromagnetik memiliki dua kemungkinan arah osilasi (polarisasi) yang saling bebas.

•  Hukum Pergeseran Wien 

Hukum ini menjelaskan hubungan antara suhu benda dengan gelombang dengan intensitas maksimum yang dipancarkan benda tersebut. Makin tinggi suhu benda maka makin pendek gelombang yang dipancarkan benda tersebut, atau warna benda bergeser kearah biru. Ketika pandai besi memanaskan logam maka warna logam berubah secara terus menerus da ri semula merah, kuning, hijau dan selanjutnya kebiru-biruan. Ini akibat suhu benda yang semakin tinggi. Hukum Pergeseran Wien telah dipakai untuk memperkirakan suhu benda berdasarkan spektrum elektromagnetik yang dipancarkannya. Energi yang dipancarkan benda diukur pada berbagai panjang gelombang. Kemudian intensitas tersebuut diplot terhadap panjang gelombang sehingga diperoleh panjang gelombang yang memiliki intensitas terbesar. Panjang gelombang ini selanjutnya diterapkan pada hukum pergeseran Wien guna memprediksi suhu benda. Para astronom memperkirakan suhu bintang-bintang berdasarkan spektrum energy yang dipancarkan oleh bintang-bintang tersebut. 

• Persamaan Stefan-Boltzmann 

 Sebuah benda hitam memancarkan gelombang elektromagnetik pada semua jangkauan frekuensi dari nol sampai tak terhingga. Hanya intensitas gelombang yang dipancarkan berbeda-beda. Ketika panjang gelombang menuju nol intensitas yang dipancarkan menuju nol juga dan ketika panjang gelombang menuju tak terhingga intensitas yang dipancarkan juga menuju tak terhingga. Intensitas gelombang yang dipancarkan mencapai maksimum.

•  Kapasitas Kalor Kristal 

 Dalam kristal atom-atom bervibrasi. Jika diselesaikan dengan mekanika kuantum maka energi vibrasi atom-atom dalam kristal terkuantisasi. Kuantisasi getaran atom tersebut disebut fonon. Energi fonon dengan bilangan kuantum n adalah . Karena jumlah fonon tidak konstan maka fungsi didtribusi untuk fonon diperoleh dengan mengambil α = 0. Fungsi distribusi tersebut persis sama dengan fungsi distribusi untuk foton.

•  Model Einstein 

 Untuk mencari kapasitas kalor kristal, Einstein mengusulkan model bahwa semua fonon berosilasi dengan frekuensi karakteristik yang sama . Dimana merupakan fungsi delta dirac. Untuk kristal 3dimensi , terdapat tiga arah terpolarisasi fonon yang mungkin (arah sumbu x, y, dan z). dengan menganggap bahwa ketiga polarisasi tersebut memberikan sumbangan energi yang sama besar maka kapasitas kalor total menjadi tiga kali. Model Einsten menjelaskan dengan baik kebergantungan kapasitas panas terhadap suhu. Sesuai dengan pengamatan eksperimen bahwa pada suhu menuju nol kapasitas panas menuju nol dan pada suhu sangat tinggi kapasitas panas menuju nilai yang diramalkan Dulog-Petit. Akan tetapi, masih ada sedikit penyimpangan antara data eksperimen dengan ramalan Einsten. Pada suhu yang menuju nol, hasil eksperimen memperlihatkan bahwa kapasitas panas berubah sebagai fungsi kubik (pangkat tiga) dari suhu. Oleh karena itu perlu penyempurnaan pada model Einstein untuk mendapatkan hasil yang persis sama dengan eksperimen.

•  Model Debeye 

 Salah satu masalah yang muncul dalam model Einstein adalah asumsi bahwa semua fonon bervibrasi dengan frekuensi yang sama. Tidak ada stifikasi untuk asumsi ini. Asumsi ini digunakan semata-mata karena kemudahan mendapatkan solusi. Oleh karena itu hasil yang lebih tepat diharapkan muncul jika dianggap frekuensi fonon tidak seragam. Asumsi ini digunakan oleh Debeye untuk membangun teori kapasitas panas yang lebih teliti. Sebelum masuk ke teori dt untuk Debeye terlebih dahulu membahas kerapatan keadaan untuk kisi dalam usaha mencari eksperesi yang tepat untuk g. Untuk menentukan kembali pada definisi bahwa g adalah jumlah keadaan persatuan frekuensi.karena frekuensi maksimum fonon adalah maka integral g dari frekuensi 0 sampai memberikan jumlah total keadaan yang dimiliki fonon, dan itu sama dengan jumlah atom N. Kapasitas kalor kisi yang dihasilkan oleh tiap polarisasi fonon sam besarnya. Karena terdapat tiga polarisasi getaran yang mungkin maka penjumlahan terhadap Indeks p menghasilkan tiga kali nilai perpolarisasi. Akibatnya, tanda sumasi dapat diganti dengan nilai tiga.


 BAB III PENUTUP


A. Kesimpulan

• Statistika Bose – Einstein berlaku bila sejumlah partikel dapat menempati suatu keadaan tertentu. 
•  Partikel pada Bose – Einstein adalah partikel identik, tak dapat terbedakan. Partikelnya tidak memenuhi prinsip Pauli. Spin partikel berupa bilangan bulat, dan fungsi gelombangnya simetrik terhadap pertukaran label partikel. 
•  Contoh partikel Bose – Einstein adalah boson; foton, fonon, atom helium. 
•  Aplikasi statistic Bose – Einstein adalah : radiasi benda hitam, hukum pergeseran Wien, persamaan Stefan-Boltzmann, kapasitas kalor Kristal, model Einstein, model Debeye. 

B. Saran

 Sangat diharapkan untuk para pembaca menelaah lebih jauh lagi agar dapat menjadi bahan belajar selanjutnya.




 SOAL DAN PEMBAHASAN

1. Tunjukan bahwa rumusan entropi statistik Bose – Einstein dalam batasan klasik (gj >> Nj >> 1) akan tereduksi menjadi 

                       S ≈k ∑_j▒[N_j ln⁡〖(g_j/N_j 〗)+ N_j ]

           Gunakan aporikmasi Striling!
         
            Jawab:

            Statistik Bose – Einstein (BE) memiliki peluang termodinamika untuk suatu keadaan makro k 
     
                  WBE = ∏ (( N_j+ g_j- 1 ) ! )/(N_(j ) !( g_j- 1)! )

              dimana dalam limit klasik (gj >> Nj >> 1) suku – suku dalam persamaan diatas akan menjadi
         
                      g_j + Nj – 1 ≅ g_j + Nj g_j– 1 ≅ g_j

                 Sehingga

                  WBE = ∏_j▒(( N_j+ g_j ) ! )/(N_(j ) !g_j ! )

                 Kemudian

                   ln WBE = ln ∏_(j )▒(( N_j+ g_j ) ! )/(N_(j ) !g_j ! )
                                 = ∑_j▒〖[(N_(j )+ g_j)ln⁡〖(N_j+ g_j )- N_(j ) ln⁡〖N_j- g_j ln⁡〖g_j] 〗 〗 〗 〗
                                 = ∑_j▒〖[ N_j ln((N_j+ g_j)/N_(j ) ) 〗+ g_j ln⁡((N_j+ g_j)/g_j ) ]

 Kemudian dengan gj >> Nj akan diperoleh

                   (N_j+ g_j)/N_(j ) ≅ g_j/N_j
 Dan

                    (N_j+ g_j)/g_j = 1 + N_j/g_j

 Dari syarat klasik Nj /g_j << 1 sehingga

                    ln (1+ N_j/g_j ) ≅ N_j/g_j

 dengan demikian peluang termodinamika suatu keadaaan makro statistik BE dengan limit klasik menjadi

                     ln WBE ≅ ∑_j▒〖[N_(j ) ln⁡( 〗 g_j/N_j )+ g_j ( N_j/g_j ) ]=∑_j▒〖[N_(j ) ln⁡( 〗 g_j/N_j )+ N_j ] ,

                 sehingga entropinya akan menjadi

            S ≈k ∑_j▒[N_j ln⁡〖(g_j/N_j 〗)+ N_j ]


2.Pada tingkatan energi ke – i terdapat 3 keadaan (g_i=3) dan 2 partikel (Nj = 2), maka banyaknya cara/ kemungkinan distribusi partikel ?

 Jawab:
        ω_i = (g_i -1+ N_j )!/((g_i -1)!N_j !) = (3-1+2)!/(3-1)!2! = (4)!/2!2! = 6.


3.  Pada tingkat energi p dan q dengan degenarasi pada tingkat energi p (g_p) = 3 dan banyaknya partikel (Np) = 2, serta degenerasi pada tingkat energi q (g_q) = 2 dan banyaknya partikel (Nq) = 1, maka peluang termodinamika pada keadaan makro ke – k yang terdapat Np = 2 dan Nq = 1 adalah? 

Jawab:
         WBE = Wk = ∏_i▒〖 (g_i -1+ N_j )!/((g_i -1)!N_j !) 〗
                       Wk = ( 3-1+2 )!/( 3-1)!2! (2-1+1)!/(2-1)!1!
                        Wk = 4!/2!2! 2!/1!1! = 12.


4. Bagaimana keadaan sistem, sifat, dan distribusi partikel pada statistik B – E ?

Jawab:

     Pada statistika Bose – Einstein berlaku bila sejumlah partikel dapat menempati suatu keadaan tertentu, partikel identik, tak dapat terbedakan. Partikelnya tidak memenuhi prinsip Pauli. Spin partikel berupa bilangan bulat, dan fungsi gelombangnya simetrik terhadap pertukaran label partikel. 


5. Fungsi distribusi untuk partikel tak terbedakan dapat di representasikan oleh persamaan:

                   N_j/g_j = 1/exp⁡〖((ɛ_(j )- μ)/(k T))+ a〗

       Jelaskan:
           Apa arti μ?
           Apakah nilai dari a untuk statistika B – E ?

       Jawab:
              μ adalah potensial kimia setiap partikel.
              Nilai a adalah – 1.



 DAFTAR PUSTAKA

 Supu, Amiruddin. 2010. Bahan Ajar FISIKA STATISTIK. Kupang : UNDANA 

http://fisika%20statistik/statistik%20bose/STATISTIK%20BOSE-EINSTEIN. 

http://fisika%20statistik/statistik%20bose/%5BT====%5D%20http%20_rintopangrib.blogspot.com_%20%5B====T%5D. 

http://%20V/fisika%20statistik/statistik%20bose/Catatan%20Si%20Mpril%20%20Aplikasi%20Fisika%20Statistika. 

http://fisika%20statistik/statistik%20bose/Kondensat%20BoseEinstein%20%20Fisikawan%20Menciptakan%20%27SuperFoton%27%20sebagai%20Sumber%20Cahaya%20Baru%20_%20Berita%20dan%20Fakta%20Ilmiah%20Harian. 

http://%20statistik/statistik%20bose/rizqi%20diaz%20%20STATISTIK%20BOSE-EINSTEIN.

donwload file